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1. Existen dos tipos de materiales dieléctricos:
 Polares
 No Polares
F
V
2. Los materiales polares se caracterizan por contar (semiclásicamente), con
moléculas que por su estructura atómica ya constituyen dipolos eléctricos
permanentes.
F
V
3. En un modelo semiclásico pueden visualizarse a los dieléctricos no-polares, con
moléculas esquematizadas como ovoides de revolución donde la parte externa
es la nube electrónica, y donde los centros de carga positiva y negativa,
coinciden con el centro del elipsoide cuando no hay campo externo.
F
V
4. La polarización de un dieléctrico no-polar, se describe como:
“Si se aplica un campo eléctrico externo uniforme, el dieléctrico sufre
cambios de las posiciones de los centros de carga eléctrica negativa y
positiva para cada molécula que lo constituye, de tal manera que se genera
un dipolo eléctrico por cada molécula”.
F
V
5. Cuando un dieléctrico se ha polarizado, aparecen en él los dipolos moleculares
inducidos, de momento de dipolo p , cuyo sentido y dirección son idénticos al
campo eléctrico inductor E.
F
F
V
6. La figura siguiente puede esquematizar el campo eléctrico inductor y los dipolos
moleculares inducidos:
V
7. El campo eléctrico generado por los dipolos moleculares en el interior del
dieléctrico, es un campo que tiene sentido contrario al campo eléctrico inductor,
en virtud de ello, el campo eléctrico neto dentro del dieléctrico polarizado es
inferior al campo inductor.
F
V

8. EL VECTOR DE POLARIZACIÓN
P
 Momento de Dipolo por unidad de Volumen
 Es una cantidad macroscópica
 Puede definirse como el producto del número N de moléculas por
unidad de volumen
 en el dieléctrico multiplicado por y el momento de
dipolo molecular p
F
V
9. No es cierto que el vector de “desplazamiento” en el dipolo eléctrico pueda

definirse como:

p  Qd
Donde el vector “d” es definido en la figura:
F
V
10. LA POLARIZABILIDAD se define como el cociente de la magnitud del vector
de polarización inducido dividido por la magnitud del vector de intensidad de
campo eléctrico externo inductor:

p
 
E
F
V
11. No es cierto que en el caso de materiales No-polares isotrópicos, la
polarizabilidad “”mantiene valores constantes no importando cual sea el valor
del vector de campo inductor, a condición de que no se llegue al límite de la
ruptura de la rigidez dieléctrica, convirtiéndose en la relación lineal:


p  E
F
V
12. Es falso que la Ley de Gauss diferencial se pueda escribir como:
 
 E 
0
F
V
13. La divergencia del vector de polarización es igual al valor negativo de la
distribución de cargas de polarización:

 pol     P
F
V
14. La Ley de Gauss aplicada a la superficie de un Dieléctrico No-Polar polarizado,
permite escribir:
 
 (  (
0
E  P) dV    real dV
V
F
V
V
15. La integral de flujo del vector resultante
  de la suma
0E  P
es igual a la carga real encerrada por la superficie gaussiana
F
V
16. Debido a esta propiedad importantísima, a la suma
 
0E  P
“Vector de Desplazamiento”
debe darsele el nombre especial :
F
V
17. La forma integral de la nueva Ley de Gauss en medios dieléctricos es:
 
D
  dS  q
S
F
real
V
18. La forma diferencial de esa Ley no puede escribirse como:

 D  
F
V
real