Download corriente f

1. El modelo de conductor metálico fue expuesto por Arnold Sommerfeld en 1928
y se consideraba como un “gas de electrones”
F
V
2. Los electrones “libres de conducción” cumplen que si no está influenciado ese
metal por ningún campo eléctrico, los electrones libres no presentan un
movimiento neto hacia ninguna dirección.
F
V
3. En un conductor metálico uniforme, cuando no hay campo eléctrico actuando
sobre el metal, el número promedio de electrones libres, pasando de izquierda a
derecha y de derecha a izquierda del plano de unala sección transversal, es el
mismo para cualquier intervalo de tiempo.
F
V
4. En un conductor existe una corriente eléctrica, cuando para cualquier sección
transversal de ese conductor, se cumple que en el intervalo de tiempo
t
atraviesa el área de esa sección transversal, en una misma dirección y sentido, la
cantidad
q
de carga eléctrica neta.
F
V
5. "La intensidad de corriente instantánea en el instante t0" es dad por la expresión:
q dq

dt
t 0 t
i ( t0 )  lim
F
V
6. Considerar que una corriente tiene su "flecha de intensidad de corriente
eléctrica" coincidiendo con la dirección y sentido de los portadores de carga
positivos, es completamente equivalente a tener una circulación de portadores
negativos en sentido idéntico al de la flecha de corriente.
F
V
7. Para todos los fenómenos externos al conductor, es irrelevante que la corriente
sea originada por portadores positivos fluyendo en un sentido o su equivalente
de portadores negativos fluyendo en sentido contrario
F
V
8. No es cierto que un aislador es comprendido como un material no conductor,
sería mejor descrito como un "pobre conductor", o también como una substancia
de alta resistencia al flujo de la corriente eléctrica.
F
V
9. Diversos materiales conductores y aisladores se comparan unos con otros con la
ayuda de una constante que depende solo del material ( y no de su geometría),
denominada RESISTIVIDAD.
F
V
10. Es falso que sea un hecho experimental que la corriente es constante cuando el
vector de intensidad de campo eléctrico dentro del conductor es uniforme.
F
V
11. la corriente medida en cualquier sección transversal de conductor es la misma
F
V
12. Bajo una corriente constante, no es cierto que el portador de cargas presenta una
velocidad constante, denominada VELOCIDAD DE ARRASTRE
F
V
13. Una velocidad de arrastre constante en una corriente constante, impone la
contradicción de no aceleración de los portadores de carga, mientras ellos están
sujetos a la fuerza uniforme debida a la cción del campo eléctrico sobre los
portadores
F
V
14. Para salvar este problema, tan sólo unos meses después que Sommerfeld, se
planteó la necesidad de sumarle al modelo la influencia de la RED
CRISTALINA del material sobre el movimiento de los electrones libres.
F
V
15. Es falso que los choques con la RED CRISTALINA explican que en promedio
los portadores de carga tengan velocidad de arrastre constante
F
V
16. Bajo regimen de corriente constante, no es cierto que la velocidad de arrastre es
proporcional a la magnitud del vector de intensidad de campo eléctrico que
induce la corriente.
F
V
17. El valor exacto de la densidad de corriente en un punto P es dado por el cálculo
de la expresión
I dI

S 0 s
dS
j ( P )  lim
F
V
18. EL CONJUNTO DE VECTORES DE DENSIDAD DE CORRIENTE
CONSTITUYEN EL CAMPO VECTORIAL DE VECTORES DE DENSIDAD
DE CORRIENTE.
F
V
La relación que da la intensidad de corriente en términos del vector de densidad de
corriente:
 
I   dI   j  dS
S
F
V
19. la densidad de corriente es directamente proporcional al número de portadores
de carga, a la propia carga de los portadores y a la velocidad de arrastre de los
portadores:
j
F
V
n A e vd
 n e vd
A
20. La densidad de corriente es también proporcional al vector de intensidad de
campo eléctrico (inductor de la corriente).
F
V
21. La MOVILIDAD  de los portadores de carga eléctrica, definida como el
cociente de la la intensidad de campo eléctrico dividida por la magnitud de
velocidad de arrastre
F
V
22. La MOVILIDAD  puede ser determinada experimentalmente, se ha
observado que es una cantidad que depende de la temperatura del material.
F
V
23. La CONDUCTIVIDAD ELÉCTRICA DE UN MATERIAL 
es definida
como "la facilidad con la cual un metal conduce una corriente eléctrica", siendo
igual
 vd 
 E 
  n e (movilidad )  n e 
F
V
24. La relación es mejor conocida bajo el nombre de LEY DE OHM
MICROSCOPICA es dada por:
j  E
.
F
V
25. No es cierto que La constante de conductividad se encuentra en tablas, aunque
más comunmente, se encuentran tablas de su inverso, una constante denominada
LA RESISTIVIDAD.

F
1

V
26. La Ley de Ohm Microscópica se escribe en términos de resistividad como:


E  j
F
V
27. Las unidades de la resistividad son los
  
1
Mhos

m
m
mientras que las unidades de la conductividad son las inversas de las de resistividad:
m
F
V
28. Si el conductor uniforme está hecho de un material ohmico, su resistencia es
constante y dada por
R
F
1 l
l

 A
A
V
29. La velocidad de arrastre en términos del tiempo libre medio, la carga del
electrón, el campo eléctrico y la masa del electrón:
vd  
F
eE
me
V
30. La resistividad en términos de masa, carga y número de electrones de
conducción por unidad de volumen y el tiempo libre medio.

F
me
n e2 
V
31. Es falso que el tiempo medio entre colisión y colisión depende muy poco de la
magnitud del vector de intensidad del campo eléctrico, al menos para un rango
amplio de valores de este vector.
F
V
32. Ese tiempo se identifica indirectamente con el tiempo de relajación, (tiempo
necesario para que la velocidad de arrastre tienda a cero una vez que se ha
retirado el campo eléctrico del material).
F
V
33. La ecuación diferencial que nos puede servir para calcular el tiempo de
relajación es
me
F
d vd me

v 0
dt
 d
V
34. La solución general de esa ecuación es dada por la función:
vd  C e
t

Y al acoplarla a las condiciones iniciales
vd 0   vd 
Nos conduce a la solución:
vd 
F
eE
m
e
eE
cuando t  0
m
t

V
35. es independiente del campo eléctrico y entonces, en virtud de la relación

me
n e2 
se puede asegurar que la resistividad al ser  independiente del campo eléctrico, se
convierte en función sólo del material.
F
V